3.76 MOOVEMENT d'cN PEKDITLE COHrPOSE ETC. 



et paur le pendule descendant : 



P'l f P-^P' . 



(.a). 



-^5,|«, + ^j-/.^-,- 



Cette distinction est ne'ccssaire A cause de la force — qui est re- 



P 

 sistanie tant dans un sens que dans rautre. Roinarfjuons aussi que I'on 

 passe de Tune dc ces .equations a la suivante en changcant le signe 

 de 0, , On conclura aisiiment que le pendule pent restcr en equilibre 

 de part ct d'autrc de la verticale sous un angle donne approxiinative- 

 meut par rcquation 



C=/-(J^ (.3). 



^,p -i- P 



On arrivcrait a un resuUat analogue pour le mouvement d'un pen- 

 dule dans un milieu resistant, si I'on avait egavd a I'arlion de cohesion 

 que Ics mole'cules de celui-ci everccnt reciproquement les imes sur les 

 autrcs, acllon qui n'est plus ne'gligeable lorsqu'on se borne a fairc 

 executer an pendule de jicliles oscillations, et qui sendile cxiger I'in- 

 troduction d'lm tcrme constant dans I'exprcssion de la resistiince; on 

 pcut a cct egard consulicr mon precedent iiicmoire sur Ic cnlciil 

 dc la dertsilc de la Icrre. II y est demontre que lorsque la resistance 

 qui agit sur le pendule est represente'e par trois termes asscz petits pour 

 leurs deuxiemes puissances puissent etrc negligees , le temps d'une 

 oscillation enliere est sensiblciiicnt independant de celle resistance. 

 Ainsi dans le cas actuel nomuiant I la longueur du pendule simple siu- 

 chrone avec celui que nous considerons, nous aurons : 



^J,^r,-,a,p (,4;, 



p^ 

 0' 



et pour le temps T d'une oscillation 





?) 



(.ro- 



