DEr. CONTF. PAOI.O DI s. ROBKHTO I I ■"> 



Cio |)osto , sia P il peso del proietin nel vuoto; II la perdita di peso 

 die soifre nel mezzo ; la quale e uguale al peso dun volume del mezzo 

 p«ri al volume del proiclto , quando il mezzo e fluido. 



Le forze , clie solleeitano il proietto, quando si muove, sojio il sua 

 peso relativo P — n, e la resislenza ilel mezzo li. Se si risolvfl la forza 

 verticale P — II, secomlo le due direzioui, tangente e norutale alia 

 curva, si olticnc , notando con langolo formato dalla tangente alia 

 curva eoirorizzonle , 



(P — II) sin. & per la components tangente; 



( P — II ) cos. per la components normale. 



Esercitandosi sempre la resislenza K secondo la tangente, il proieti 

 adunque sollecitato nel verso clella tangente dalla forza 



T= — li — (P— n)sin.5 , 



c nel verso della normale dalla forza 



N=.(P—Il)cos.O . 



Ora si sa , pei principii di meccanica , che , ridotte tutte le Forze . 

 da cui un corpo e animato, alle due T e N, secondo la tangente e la 



normale , si ha 



du 

 '" <!t =1 ' 



m — as N . 



p 



ove m e la massa del corpo considerato , a la sua velocita in un istante 

 (|iialunque che termini il tempo / , p il raggio di curvatura dell arco che 

 descrive in quell' istante. 



Nel caso presente m si compone della massa del proietto, piu quella 

 del fluido trasportato seeo. Onde che, notando con XII il peso della por- 

 /.ione di fluido, che rimane congiunla col proietto; con G la gravita nel 

 vuoto (a Torino G = cj ro , 8o5i7) , si ha 



P-+-XI1 



m = ^ — • 



