86 Ml MOIRI. SIR LA DISTRIBUTION DE I.EI.ECTIUUTE ETC. 



Cependani on pout demoutrer que si ties corps electrises, inais non 

 conducteurs de l'eleclricite , sont places en dehors de la sphere creuse, 

 ils iic produironl aucun rhangenienl , ni dans I'etat electrique de sa sur- 

 face inte'rieure , ni dans I'etat electrique de la sphere place'e dans sa 

 cavite. L'arlion de ces corps changera seulcinenl, par influence, I'etat 

 electrique de la surface exteVieure de la sphere creuse; de mani&re que. 

 si lOn nomine / le potential Electrique des corps exterieurs, et 



/ = / \ -4- /• F, +Ttr.+ /■' F, -»- etc. 



son developpemenl , I on aura 



pour expression de I'epaisseur de la couche Electrique en un point 

 quelconque de la surface exte'rieure de la sphere creuse. lei E de'signe 

 la quantite* totale de I'electricite communique^ directement a la sphere 

 i reuse , el E' eelle communiquee a la sphere placee dans sa eavile. 

 Cette proposition esi one consequence fort simple dune autre proposition 

 plus generate demontree en 1824 p al ' Porsson ( Yoyez le Bulletin de la 

 Saddle PhUomatique pour le mois d'avril de cette annee ). 



Remarque stir les fbrrmtles [7] et [19]. 



§ W. 

 La formule \-\ . en y i'aisant usso, donne 



I > mii autre cote la formule [19], en posant a?= , nous fail voir 



i|ue Ion aurail uue valenr infinie pour J'i J . Or cela est inad- 

 missible, puisque la masse totale /\nb'F(o) de I'e'leetricite repandue 

 sur la surface spherique du rayon h est finie. Done pour faire dispa- 

 raftre I'inBni qui se present*- dans I'expression de ^(o), il faudra faire 



