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Mil. 



N < his ferons, dans ce paragraphe, l'application des formulea qui viennenl 

 d'etre demontre'es, au mouvement concentrique de la chaleur dans one 

 sphere compose'e d'un noyau central spherique homogene el reconvert d'une 

 couche spherique egalement homogene, raais de matiere differente. Ce 

 cas a iic traite par Poisson dans sa Thdorie de la chaleur page 3oo 

 el suivantes. 



Nous emploirons les denominations qui suivent: 



/• , rayon correspondent a an point quelconque <ln noyau spherique; 



■/, coefficient de conducibilite interieure du noyau; 



cp } chaleur specifique du noyau rapporte a ['unite* de volume; 



p, density du noyau; 



a, temperature, apres un temps /, d'une couche elementaire cor- 



respondante au rayon /•; 

 /■', •/', c', p', u' } denominations analogues aux prece'dentes pour la 



couche spherique qui recouvre le noyau; 

 <l , coefficient de conducibilite a la surface de contact du noyau 



et de la couche superieure ; 

 zs' , coefficient de conducibilite' exterieure de la couche superficielle; 

 - , rapport de la circonference au diametre. 



Considerons la couche elementaire spherique de rayon ;• et d'epais- 

 seur dr ; sa masse etant 



inpr'dr , 



la quantite «!<• chaleur ne'cessaire pour elever d'un degre la temperature 

 de cette couche sera 



i npcr*dr . 



Si durant I instant '// la variation de temperature de cette couche est 



'I it 



,lt 



■ ill . Ii gain <\r chaleur, qu'aura celle-ci, sera 



I xirr'rfr ,- d I . 



' ,1 1 



(idle quaniite de chaleur devra etre egale a la difference de celles 



