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vale a dire, se la resistenza fosse proporzionale alia semplicc velocita. 

 le equazioni trovate sarebbero esatte ; ma in qualunqae altra ipotesi di 

 resisteoza questo metodo iion conduce, se non se a formole approssi- 

 male , elie il sono tar.to piu , quanlo piu ristrclli sono i limiti, fra cui 

 varia I ansolo 0. 



il sit;. DlDION , Irallando del inolo tie proielli in un mezzo, elie re- 

 sisle hi ragione della secunda e della tetza potenza della velocita, giunge, 

 per una via diverse, a formole, che si ottengono immediatamente coll in- 

 ihkIiiiic questa Legge di resistenza nelle equazioni sopra dichiarate. Ei 

 \orrebbe csicndere al tiro elevato le sue formole, la qual cosa parmi 

 non sia lecila, salvo elie si divide la Iraicltoria in inolti archi, e si faeeia 

 rariare la costante a da un arco all'altro; cio elie equivale a calcolare 

 la curva per punt) , ed in questo caso credo preferibile il primo metodo 

 d'epprossimazione da me esposlo (N.° 21.). 



Ivl in vero la funzione 



a cos. 6J '( u ) 

 / (kkcos. 6) 



che si suppone coslaule , ed uguale aliunde, fra i limiti dell' inlegra- 

 zione, varia troppo, se l'engolo di proiezione e assai grande. 

 II sig. Didiok assume 



J :\gc \ r I 



onde la funzione, che si suppone costante, e 



U 

 i ■+-- 



i /• 



acos.fi a.ucos.0 

 i H 



Se 1 angolo di proiezione e uguale a 4> r> °> >' so '° primo fattore varia nclla 

 proporzione di yZ a i , ossia come i,4 a i circa, passando dall'origine 

 al verliee ; e varia ancora di piu del vertice al punto di caduta. 



Si otliene maggiore approssimazione, adoprando il primo metodo da 

 me dichiarato (^.° 21-), quand'anche si calcoli tuita la traietloria in 

 una volta; il elie equivale a suppone la resislen/.a proportionate al solo 



qnadrato della velocita. In falti , la quentita — -■-, diveuia, nell'ipotesi 



