en y fera J«K» (jr^^ " fdr^ > = 



les excurfions des parncules font fort petites par 1' hyp. ) 



E x >• — _T . Cette quantite eft la force qui fait mou- 



voir la partie du milieu . <p , ou «y, dont la maffe eft 

 D X EG, en pofant D pour la deniite naturelle de l'airj 

 done la force acceleratrice de la particule <p fera = 



E v QM - MR , , • j , 



— X X — j j or la loi du mouvement de cette par- 

 ticule demande qu'elle foit follicitee par une force acceld- 



T* QM-MR T* QM-MR , 



ratnee = - X * Dp = n X * ^ , * 



etant la hauteur de laquelle un corps pefant tombe dans Ie 



t a a ■. ■ E „ QM- MR T* • 



terns i; done on doit avoir — X — — = = — -, X 



D EG* to 



i ce qui fe reduit , en fuppofant KH = a.EG t 



^ = i_x4id'o«l'on tire * = ± v' ( ^ ) , la 



D 2 h a i h b 



nature de la courbe P KS demeurant indeterminee . 



Dela refulte done cette conclufion, dont l'exa&itude ne 

 peut £rre revoquee en doute, favoir que la loi des mou- 

 vemens des particules de 1' air , n' eft pas unique & deter?-, 

 minee , comme 1' a cru M. Newton , mais que , foit 

 celle des pendules adoptee par ce grand Geometre , foit 

 celle des corps qui tombent par leur pefanteur , que M. Cra- 

 mer jugeoit abfurde & contradi£toire, ou toute autre qu'ort 

 imagine a volont^, aegalement lieu & peut etre indifferemment 

 emploiee dans la folution Analitique. Je dis dans hi folution 

 Analitique: car , lorfqu'il s'agira de determiner cette loi dans 

 des cas particuliers , il faudra encore avoir £gard aux 

 premiers ibranlemens des particules , donnas par l'hypotefe, 



a. J'avois 



