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ait meme un terme fans { , qui foit une fonfKon quelconque 

 de t & de #, on pourra toujours fe fervir avec faeces des arti- 

 fices & des transformations enfeignees ; comme on le verra 

 dans les folutions que nous donnerons dans la (bite . Toute 

 la difficulte ne tombera plus que fur 1' integration des equa- 

 tions en M & en s ; equations qui fe rapportent aux me- 

 thodes ordinaires du calcul integral. En fecond lieu le 

 fucces de notre methode demande , qu'on puiffe faire dif- 

 paroitre des Equations la quanrite k , qui a toujours une 

 infinite de valeurs; cette operation renferme des difficultes 

 plus confiderables , & je ne fuis point encore parvenu jufqu'a 

 prefent a trouver pour cela une methode direct e & gene- 

 rale ; cependant nous ferons voir dans la fuite , que cet 

 objet pourra toujours etre rempli fl non exa&ement , au 

 moins en fe fervant des approximations & des feries. 



Pour ce qui eft de la premiere condition qui eft abfolu- 

 nient indifpenfable dans notre methode , il eft aile de dd- 

 montrer qu'elle aura toujours lieu dans les mouvemens d'un 

 fifteme quelconque d' un nombre infini de points mobiles , 

 lorfque ces mouvemens feront fuppofes infiniment petits, com- 

 me le font tous les mouvemens reciproques qu'on obferve 

 dans la nature; d'ou il fuit qu'on pourra toujours les cal- 

 culer foit exaftement, foit feulement par approximation. 



CHAPITRE III. 



De la propagation du Son. 



»o. T A maffe de l'air etant naturellement de trois dimen- 

 X— i fions , il eft clair que , pour calculer la propagation 

 du Son en toute rigueur, il faudroit refoudre les formules 

 generales que M. Euler a donne dans fes Recherches fur la 

 propagation des ebranlemens dans un milieu elajlique ; {Votes 

 pag. i . ci-deffus ) Mais ces formules n' etant point du nom- 

 bre 



