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 commodes , & les plus conformes a la nature , font les 



deux fuivantes. La premiere confifte imaginer lamaffe de 



1' air reduite a une iimple ligne phifique, dans Iequel cas on 



fait diiparoitre a volonte deux variables quelconques x Iky , 



avec leurs correfpondantes X &: Y. La feconde hipothefe eft 



de fuppofer que les ebranlemens fe propagent dans toute la 



matte de l'air par des ondulations fpheriques autour du corps 



fonore ; dans ce eas chaque couche concentrique d' air eft 



fuppofee fubir le meme ebranlement dans toutes fes parties, 



d'ou il fuit que la determination de l'ebranlement de chaque 



couche ne peut dependre que du tems t, & du rayon de la 



couche , c' eft-a-dire de la diftance du corps fonore . 



§ I. 



De la propagation du Son dans une ligne 

 phijique d"" air. 



xz.Ol l'< 



'on fait, felon la premiere hipothefe, x &^, & 



X & Y = o , & qu'on pofe pour abreger c au lieu de 



2 h E „ , • , d*7 d z r „ 



— — on trouve 1 equation ( ^-i ) = c ( j± ) qui eft 



la meme que celle que nous avons appris a conftrui- 

 re dans le Probl. I. , ~Z. denotant ici la meme chofe 

 que x ; d'oii il fuit , que pour avoir les loix de la propa- 

 gation du Son dans cette hipothefe, il ne faudra qu'appli- 

 quer la conftruftion donnee , fuivant les differens ebranlemens 

 excites par les corps fonores , & la nature du milieu ela- 

 ftique qui les environne . Quoique cette matiere ait deja 

 ete traitee dans la feconde feci, de mes Rech. fur le Son, 

 elle peut neanmoins 1' etre encor d' une maniere beaucoup 

 plus generale. Je la reprendrai done ici avec d'autant plus 

 de plaifir qu'elle me donnera occafion de faire plufieurs 

 remarqucs nouvelles & importantes. 



Que 



