la meme ligne prolongee du cote oppofe , deux autres points 



"P & v <2, tels que P"P = tV c, & P X Q = P*P - PQ 



c'eft-a-dire , que P y Q_ = PQi & tous les mouvemens , 



dont la determination dependra de la valeur de x -+- tV c 



feront renfermes dans ce dernier efpace *P K Q. 



De ce qu'on vient de demontrer il s' enfuit que la pul- 



Jion primitive , c' eft-a-dire 1' onde excitee par le corps fo- 



nores dans 1' efpace P <2 de la fibre aerienne indefinie , 



s' eft comme divifee en deux autres , qui dans le terns t 



ont ete tranfportees , 1' une a droite en P'Q' , & 1' autre 



a gauche en X P V Q , confervant toujours la meme etendue 



PQ. Pour connoitre la vitefle de la propagation de ces 



fuljlons fecondaires, on n'a qu'a chercher celle des points 



P' 8c X P, dont la pofition par rapport a P eft determined 



generalement par les equations f = tv / c,&{ = - tV c; 



puifque done ^ reprefente ici les efpaces parcourus par ces 



points dans le terns t , il eft evident que leur mouvement 



iera uniforme , & leur vitefle = V c , & que cela aura 



lieu quelle qu'ait ete la nature de la puljion primitive . II 



eft inutile de nous arreter a examiner la valeur de V c qui 



xk E 

 eft -— x -=, puifque cette expreflion en fubftituant pour 



E 



— , la quantite A, ou nk qui eft: fa valeur, devient la 



meme que celle qu'on a trouve ailleurs ( Art. LVI. ) , & 

 que M. Newton a deduit de fa Theorie , comme on 1' a 

 deja remarque ci-deflus ( Art. i.). 



13. Ce feroit ici le lieu de faire voir 1'appliquation de 

 la formule generale que nous avons trouve d'apres les Prin- 

 cipes de M. Newton dans P Art. cite; mais cette formule 

 £tant entierement femblable a celle que M. D' Alembert a 

 donne fur les vibrations des cordes , il eft clair qu'en ad- 

 mettant les fonftions difcontinues , qui font indifpenfables 

 dans la matiere , dont il s'agit ici ( Art, 4. ) , on aura la 



meme 



