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 meme conftruftion que nous avons donne dans fArt. 7., & 



que par confequent la Theorie de la propagation duSon, qui 



en refultera, ne fera point autre que celle qui vient d'etre d'ex- 



pliquee. Par-la on prouvera aifement ce que Ton a avance 



plus haut ( Art. 1 . ) , que la viteife de la propagation , 



felon cette Theorie eft determined par la quantite 



qui divife Y x dans les fonftions <p & -J/ . 



1 4. La maniere dont nous venons de confiderer la pro- 

 pagation du Son eft beaucoup plus generale & plus conforme 

 a la nature que celle , qu'on a emploie dans le Chap. I. 

 de la II. Seel, des Rech. pric. En effet 1' hipoteie que j'avois 

 adoptee dans cet Ouvrage , favoir qu'une feule particule 

 d'air fut ebranlee par le corps fonore a chacune de fes 

 vibrations , ne paroit pas pouvoir fubiifter avec 1' equilibre 

 mutuel de toutes les particules de la fibre ; il me (emble 

 beaucoup plus naturel d'imaginer, que la premiere parti- 

 cule pouflee par le corps fonore, condenfe jufqu'a une cer- 

 taine diftance les particules fuivantes , pourvu que cette di- 

 stance ne foit pas telle que les pulfions ou ondes fono- 

 tes , qui fe fuccederont les unes aux autres , puiflent fe 

 troubler & s' entredetruire ; comme il arriveroit necef- 

 fairement , fi le terns , qu'elles mettent a parcourir leur 

 largeur, etoit moindre que l'intervalle du terns entre deux 

 "vibrations fucceflives du corps fonore. On pourra deter- 

 miner les limites de la plus grande largeur des ondes , en 

 prenant le nombre des vibrations que fait dans une fe- 

 conde le fon le plus aigu que nous puiffions entendre , 8c 

 divifant par ce nombre 1' efpace que les ondes fonores 

 parcourent dans le meme terns. Ce nombre peut fe deduire 

 rigoureufement de la formule connue des vibrations des cor- 

 des, que nous avons demontre etre exafte pour quelque fi- 

 gure que la corde premie j fi done on s'en tient a ce que dit 



G M. Euler 



