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, ,. adM. dz , • ., adM 

 aura ( M ) _i = o , ou bien M — = o . 



v dx ' dx dx 



Or, Afetant = fin. xV — k {Art. 6.), on aura en fubfti- 



ruant, & pofant enfuite x = a, fin. a V rr k — aV — k cofi 



aV — k = o , d'ou Ton tire, comme dans I 'Art. ifL.aV' — k 



fin. a V — k , , 



= = tang, a v —A: . 



col. av — k 



II y a encore un autre fubftitution qu' on pourroit em- 

 ploier au lieu de la precedents . Cette fubftitution confifte 



a faire < ■=. y — — ^- ; ce qui reduira 1' equation en ^ a 



une equation en y de la forme de ( — i) = c (_i), 



& cette equation etant conftruite par la methode du Prob. i . 

 on aura pour la valeur de { des formules analogues a celles 

 qu'on a trouve" a la fin de I? Art. io. ci-deffus. 



Application de la folution pricedente a la recherche des loix 

 de la propagation du Son. 



x 5 . T ' Application du Probl£me precedent a la theorie 

 I / de la propagation du Son, fe prefente d'elle meme. 

 Imaginons un corps fonore quelconque mis en vibration au 

 milieu d' un air tranquille , homogene , & libre de tous 

 cotes ; il eft vifible que ce corps peut etre regarde comme 

 place fenfiblement au centre d' une fphere aerienne d' une 

 Vendue indefinie ; done on ne s' dcartera , que tres-peu, 

 de la verite , en calcnlant les mouvemens comuniques a 

 Toute la maffe de 1' air , dans 1' hipothefe des ondulations 

 fpheriques, de I 'Art. 18., & d'apres la conftru&ion donnee 

 dans tArt. io. & fuiv. 



Pour cela, aiant mene la ligne indefinie PR, qui repre^ 

 fente le rayon de la fphere totale d' air qui environne le 

 corps lonore, foit pris PQ pour le rayon de'la perite 



K 2 fphere 



