La mdthode de eet Article conduit, comme on le voit,' 

 a des refultats beaucoup plus fimples , que la premiere; mais 

 elle eft aufii moins generate, & ne peut, a la rigueur etre 

 emploiee que dans 1' hipothefe , que toutes les valeurs de £ 

 qui repondent a differentes abfcifles x dans un meme in- 

 ftant ibient liees entr' elles par la loi de continuite. Ce 

 n' eft que d'apres la premiere folution qu'il fera permis de 

 prendre pour T & A des fonttions quelconques , foit re- 

 gulieres ou non. 



Des ofcillations <£ un fluids elafiique renferme dans un tuiau 

 de figure conoidale quelconque . 



3 o. £ Oit imagine tout le fluide partage en une infini- 

 k3 te de tranches perpendiculaires a l'axe , dont 

 la largeur variable foit exprimee par X, qui defigne une 

 fonftion de la partie correfpondante x de l'axe; il eft clair 

 que , fi on fuppofe , que les tranches confervent toujours 

 leur parallelifme , & que i foit 1' efpace infiniment petit 

 parcouru par une tranche quelconque Xdx dans le tems t y 



dX 



cette quantite Xdx deviendra ( X •+■ — — ^) (d x •+■ d%) 



dX 

 = Xdx -+- — zdx-+-Xdr,en fupprimant les in- 



dx 

 finimens petits du fecond ordre ; done, fi c defigne 1' ela- 

 fticit<£ du fluide dans fon etat naturel ; l'elafticite du fluide 

 contenu dans la tranche Xdx fera apres le tems t 



Xdx d[ dX . 



* ' Xdx -+- £ idx -+- Xdz — c O - Tx - -yt x * > 

 en negligeant ce qui fe doit negliger. La difference de cette ex- 

 preflion prife negativement donne l'exces de l'elafticite' d'unff 

 tranche quelconque fur celle qui la fuit immediatement , done fi 



on 



