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= c £-• r—. v ; car la portion de fluide qui dans Petat 



dx(dx \ d^) ' n 



d' ^quilibre occupe 1' efpace dx , apres le tems t remplira 



f efpace dx •+- d[, & fon elafticite fera par confequent 



diminu^e dans le rapport ; done la difference d'ela- 



11 dx \d-^ 



fticite des deux particules adjacentes , s' exprimera par 



d • d ' 

 ' ** * d <■ X ( d x •+■ d% ) j done divifant par la made dx 



de la particule intermediate , on aura la force qui tend la 

 mouvoir , done &c. 



Je reduit la fraction en fuite par une divifion in- 



dx\d^ r 



finie ; il me vient -^ 1 -+- _L — &c. ; V aurai done 



dx dx' dx' 



run- d z 7 d l z drd*? dfd 1 ? 



en lubftituant — 1 = c — i — c — i — I ■+- c — ^ — 1 — &c. 



dt* dx* dx' dx* 



Or fi on fuppofe d{ infiniment petite par rapport a dx, il 

 eft clair que le fecond membre de cette equation fe reduit 



au feul terme c — I , & qu'ainfi 1' equation — I = c — £— 

 dx* .• ; T- dt 1 dx" 



donnera une valeur de ^ qui pourra etre regardee comme 



exafte ; c' eft le cas que nous avons deja traite . Mais fi 



on fuppofe feulement f fort petite, & cependant finie 



1' equation __1 s= c — i ne donnera plus qu'une valeur ap- 



prochee de £ ; on fubftituera done cette valeur dans les ter- 



mes — c — L__i .+. c -£ 1 — &c. qu'on avoit negligees, 



dx' dx* ^ & & » 



& integrant 1' equation par la methode du Prob. IV. , on 

 aura une valeur de £ plus exafte ; on fubftituera de nouveau 

 la valeiff de { ainfi eorrigee , & Ton en tirera une autre en- 

 core plus exade que la precedente ; en operant ainfi de 

 fuite , on approchera toujours de plus en plus de la vraie 

 valeur de {. Or 



