Vc 

 tion , on a * = • \J/ (x — r v^c) ; mais — V c %J/ (.y— tVc) 



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= — !!x-i — - = a la viteffe propre de la particule 



qui rdpond a P abfciffe x ; done fi on nomme u cette vi- 

 teffe on aura et ss _ , & par confequent la viteffe de la 



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propagation deviendra z= V c •+■ — a tres-peu-pres. Cette 



conclufion paroit done en quelque forte favorable a 1' hipo- 

 rhefe des ebranlemens finis ; mais elles perdera toute fa 

 force pour peu qu'on s' arrete a 1' examiner . 



Par ce qu'on vient de trouver , on a ^ = •d/ ( .v — t Vc 



— — ); foit a la longueur de l'onde aerienne excitee imme- 



diatement par le corps fonore , il eft clair que { ne com- 



mencera a avoir une valeur , que quand x — tV c — — fera 



= a ; d' ou il s' enfuit qu'au bout du terns t le Son fera 

 parvenu jufqua la particule qui repond a 1* abfciffe x = a 



-t- r ( /c •+• — ),a dtant la viteffe que cette particule regoit 



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en meme terns . Or en premier lieu cette vitefle ne peut 

 etre quinfiniment petite , puifque il feroit abfurde qu'une 

 particule d' un fluide elaftique recut tout d' un coup une vi- 

 teffe finie par 1' aftion des autres parties adjacentes ; en 

 fecond lieu il eft vifible que la formule trouvee detruiroit 

 T uniformity de la viteffe du Son, & la feroit dependre 

 en quelque forte de la nature des ebranlemens primitifs ; 

 ce qui eft contraire a toutes les experiences . 



11 feroit, apres cela, inutile de pouifer plus loin 1' appro- 

 ximation de la valeur de {-; car, outre qui 1 n'en refulteroit 

 que des termes moindres que celui que nous venous d'exa- 

 miner , l'expremon de la viteffe du Son deviendroit roujours 



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