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\p(* - t Vc) >(x - iVc) 



* - ^ — . 



Je rcmarque enfuite que , lorfque x a une valeur conside- 

 rable, on peut negliger, aupres des termes qui contiennent 

 x feul au denominates, tous ceux qui font divifes par des 

 puilTances d' * plus hautes que 1' unite ; par ce moien on 



r 1 . y a> (x — tVc) Qr 



aura (implement i =s — - , <x 



F = - c »(*"^OX»(x-r/Q donc 



AT 



bb - y^c /* X<f> (x-tv'c) X <p' (*-r Vc); 



o = - C( p(?- tt>/c ) x »'(?- -■ *^Q . 



•> ? — *•* ' 



d'ou Ton tirera par les quadratures la valeur de/Q <// ; mais 

 il eft facile de voir que cette valeur fera infiniment petite 

 par rapport a celle de fPdt, a caufe que la fonftion $ y 

 & fes differences font toujours infiniment petites, & qu'elles 

 n' out outre cela des valeurs reelles , que dans une tres- 

 petite portion de T axe ; ne prenant donc que la formule 



-L-fPdt, & l'otant de? + i-Zl , favoirdea (.r-r/c) 

 * V c . dx 



on aura pour F augmentation de cette fbn&ion — I x x 



<p ( x — t V e ) X <p' ( x — fVc); or fi on fuppofe comme on 



a fait plus haut , que la quantite y/ c croiffe d' une tres- 



. , . . / x X <t> (x — tV c) 

 petite quantite ce, on trouvera ici ec = — -, 



-ce qui changera la fon&ion <p ( x — r v'c ) en <p [x — /v^c 



•+• - /xXip^-^c)], Prenant a pour le rayon de la 



premiere onde aerienne"excitee par le corps fonore , les -loix 

 de la propagation du Son feront donc contenues dans la 



for- 



