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mule x — tVc -\- — I x X <p (* — tVc) = a. 



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Je crois fuperflu de m'arreter ici a examiner les confequen- 

 ces de cette formule , car il eft facile de voir qu'elles 

 ne feront pas plus favorables a la fuppofition dont il s'agit, 

 que ne 1' ont ere celles qu'on a trouve dans /' Article pre- 

 cedent . 



CoROLLAIRE. 



44. Apres ce qu' on vient de demontrer je crois qu' on 

 peut regarder comme une verire afses conftante, que 1* hi— 

 porhefe des ebranlemens infiniment petits , eft la feule re- 

 cevable dans la theorie de la propagation du Son , comme 

 nous avions promis de Ie prouver dans V Art. 10. Je vais 

 done rentrer dans cette hipothefe , & chercher a determi- 

 ner les lois de la propagation du Son, d'une maniere plus 

 generale & plus exafte, que je ne 1' ai fait. 



$. II. 



Ejfai ct une conflruckon generale des tro'u equations 

 de I"" Art. 1 o. 



45. TE multiplie la premiere de ces equations par Z, 

 J la feconde par M t & la troifieme par N (Z, 



M , N etant fuppofees des fonctions quelconques de X y 

 Y , Z ); j'en fais une fomme , que je multiplie encore par 

 dXdYdZ, & dont je prens 1' integrate , en faifant varier 

 1' une apres 1' autre les trois changeantes X t l r , & Z. 

 De cette maniere j' aurai 1' equation 



f{£± Z + g M+±l N) dXdYdZ = 



