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 on aura aufli des droites de diffeYente pofition , mais qui 

 s' entrecouperont toutes dans un meme point , & qu'on 

 pourra par confequent regarder comme autant de rayons 

 fonores , excites par 1' ^branlement donne de la particule 

 qui eft a leur centre. 



Ces rayons croitront uniformement avec le terns , de 

 forte qu'au bout d'un tems quelconque t leur longueur fera 

 generalement exprimee par t Vc (p* -+- q* -+- r 1 ); Ton 

 aura done , pour la vitefle de la propagation du Son dans 

 chacun d'eux , la formule Vc (p* •+- q z -+- r 1 ), dont la 

 valeur fe connoitra en fubftituant au lieu de p , q , r leurs 

 valeurs parriculieres . Par ces fubftitutions on aura les trois 

 quantites fuivantes, Vc (7- -+- -f ) = V ~ , Vc ( i -+- -7 "*" "7 ) 

 = i v' f, V ' c ( 7- "*"■ T "+* "7 )' = ^Ti qui conftitueront 

 pour ainfi dire autant d' eipeces differentes de rayons fo- 

 nores . 



C eft une chofe digne de remarque que la plus grande 

 vitefle 1 V -j- approche beaucoup de celle qu'on trouve par 

 F experience} car Vc ^tant environ = 979 pies, & c = 

 $58441 , on aura V — = 565 , & par confequent 2. v'-f 

 = 1 1 30 , qui eft a tres - peu - pres le nombrje de pieds 

 que le Son parcourt dans une feconde , felon les expe- 

 riences moiennes . Cependant il ne paroit pas que ce 

 refultat foit encore capable de mettre la Theorie d' ac- 

 cord avec l' experience" fur la vitefle de la propagation 

 du Son . Voici les raifons qui m' oblige a fufpendre mon 

 jugement la-deflus. i° Nos formules ne font qu'approchees , 

 & ne peuvent avoir lieu que pendant un tems afses court, 

 apres lequel chaque particule mobile doit £tre regardee, 

 comme un nouveau centre de rayons fonores } 2 La pofi- 

 tion de chaque rayon n' eft pas fixe , puifque elle depand 

 de celles des trois axes principaux, laquelle eft abfolument 

 arbitraire ; d' oil il fuit qu'en changeant la pofition des 

 axes, les rayons qui avoient auparavant une vitefle donnee, 



pourront 



