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Au refte la vemarque que nous venons de faire fur les 

 formules generates de ce Chap., eft entierement analogue a 

 celle qu'on a deja fait fur les formules parti culie" res du' 

 Chap. III. dans' 1' art. 16. , remarque dont nous fommes 

 redevables a M. Euler , & qui eft d'une grande importan- 

 ce dans la Theorie de la propagation du Son. 



51. II ne nous refte plus qu'a examiner le changement 

 qui doit arriver aux rayons fonores par la rencontre d' un 

 obftacle quelconque, qui s' oppofe entierement, ou en par- 

 tie au mouvement des particules contigues de l'air. Pour 

 cela il n'y a qu'a chercher quelle devra etre la pofition 

 d'une particule mobile quelconque, lorfque les cootdonnees 

 X= [X] ■-+-/>*, Y = [Y] -+- qt, Z = [Zl-hrt 

 tomberont au dela de 1' obftacle immobile. Or en examii 

 jiant les'calculs de C Art. 47. on voit que les valeurs des 

 X, JT, Z pour une particule quelconque mobile font les 

 memes que celles qui conftituent les fon&ions £( x > r > z ) 9 

 M (X > r ' z ' 9 N ( X > Y > z "> ; done tout fe reduit a examiner 

 la nature de ces fon&ions, & a voir de quelle maniere il 

 faudra les transformer, afin que les quantites X y Y y Z 

 ne furpaflent jamais des valeurs donnees. 



Imaginons done que la maffe de 1' air foit interrompue 

 de quelque cote', & comme terminee par une efpece de 

 parois immobile de figure donnee; il eft conftant par ce 

 qui a ete enfeigne' dans C Art. 45. que les expreffions inr 

 tegrales a deux feules changeantes , que nous avons traite 

 comme nulles dans FArt. cite, devront difparoitre par elles 

 memes , en tant qu'elles fe rapporteront a un point quelcon- 

 que de la figure propofee. Rapellons-nous ces expreffions ne- 

 gligees dans les calculs pnecedens , & confiderons d' abord 

 celles qui ont le figne — ; je dis que leur fomme eft toujours 

 evanouiflante , quelle que foit la figure a quelle il faille les 

 rapporter . Pour le prouver ajoutons-les erifemble ; on aura 



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