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x 2 B 

 la valeur de r (x-4-tVcY le terme ( \-xtVc) , 



1 2 2 VC 



Iequel fera juftement difparoitre F autre terme — — — 



(— H- xtVc) [Vdx , lorfque x— — tVc,[Vdx de- 



venant alors = i?. 



Si F on examine maintenant la forme des deux equations 

 precedentes , on verra aifement que F on peut fe pafler de 

 1' addition des conftantes , en donnant un autre origine aux 

 integrates [Z dx, fVdx, fVx*dx, & les faifant com- 

 mencer du point q en allant vers R , ainfi F on aura plus 

 (implement 



( x l -+- Xt V c) Z -H ty/cfZdx 



*■ 2 ( X \ t y/ C f 



(A-' + i.vtv'O fV dx -+• fV x z Jx 



2(* + tVcY 

 (x*-±-xtVc)- \- (x-{- rtVc) Z —fZ dx 



-V, dx 



c 



2 (x j. tvc? 



i6. II eft vifible par ces formules que { & u font tou- 

 jours = o , lorfque la valeur de x tombe au dela des 

 points q , 6k Q' ; d' ou il fuit que pour le terns donne t , 

 il n'y a que la feule partie q Q' de la fibre qui foit en 

 mouvement ; or comme le poinr du milieu P' a ete pris 

 tel que PP' = t\ / c; il eft evident que F onde aerienne 

 q Q' avancera toujours avec une viteffe conftante & = y/c 

 qui eft la meme que nous avons trouve plus haut dans la 

 premiere hipothefe ( Art. 12.). On pourroit ici developper 

 les loix parriculieres que chaque particule d' air obfervcra 

 dans fes mouvemens , dependamment des premieres impref- 

 fions Z & V produites par le corps fonore ; mais Iaiflant 



ces 



