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 Q M ._ M R . Sed differentia ilia ( idefl exceffus vis elafti- 



cae punSi e fupra vim elajlicam puncli y) eft vis qua inter* 

 jecla Medii lineola phyfica e y acceleratur , & propterea vis 

 acceleratrix lineolae phyftcae s y eft, ut differentia linearum 

 QM, & MR; igitur ex Mechanicae principiis differen- 

 tia ilia effe debebit, ut fluxio fecunda ipatii quod defcri- 

 bitur a particula f y , pofita fcilicet fluxione prima tempo- 

 ris conftante. Jam vero quoniam ex hypotefi tempora ex- 

 primuntur per arcus , & fpatia per abfciffas refpondentes 

 erunt MR, & QM fluxiones primae fpatiorum PR, PQ , 

 adeoque QM — MR aequabitur rluxioni fecundae fpatii 

 PR, vel etiam PM, quod ab illo infinite parum differtj 

 quum itaque partes arcus DI, IF aequentur inter fe habe- 

 bimus ad determinandam curvam P HSh fequentem aequa- 

 tionem identicam QM— MR = QM — MR,(euo = o 

 quod nihil indicat . 



3. Cette conclusion vague, & indeterminee , que nous 

 venons de trouver , nous apprend done clairement la rai- 

 fon pour laquelle les principes de M. Newton peuvent 

 nous conduire egalement a des refultats tres differens 

 entr* eux , com me M. Cramer Pa ingenieufement demon- 

 tre dans P hypothefe, que les particules elaftiques fuivent 

 dans leurs mouvemens la meme loix, que les corps pefans 

 qui moment , ou qui defcendent alternativement . Mais 

 fuivons encore la theorie de M. Newton , & paffons a la 

 propofition 49. dans laquelle il determine le terns que 

 chaque particule doit employer a faire une ofcillation en- 

 tiere . Or comme de la propofition precedente il refulte 

 que toute courbe rentrente PHShP peut egalement ex- 

 primer la relation entre les efpaces, & les terns, Pon fera 

 auffi bien en droit de fubftituer au cercle dans cette pro- 

 pofition une courbe quelconque , & d' y appliquer gene- 

 ralement les memes raifonnemens que M. Newton a fait 

 fur fon hypothefe particuliere . Soit done 



Pro- 



