

lations eft neanmoins toujours le m^me. Ces deux propo- 

 sitions que nous venons de detailler , contiennent toute U 

 theorie que cet Auteur a donne concernant les mouve- 

 mens de Pair qui font l'objet principal de la Diflertation 

 prefente , c' eft pourquoi nous les examinerons ici avec 

 tout le foin poifible . Pour peu qu' on reflechifie fur la 

 nature des demonftrations pricedentes , on s' appercevra 

 fans peine que les defauts de cette theorie dependent 

 moins de 1' enchainement des raifonnemens que des Prin- 

 cipes , & des donnees que 1' Auteur adopte tacitement 

 pour la folution du probleme. Ces donnees dtant develop- 

 pees fe reduifent aux fuivantes . i. mo Que les mouvemens 

 de toutes les particules foient exprimes par le merne lieu 

 geometrique , d' ou il fuit qu' il doivent etre tous d' une 

 meme nature. i. d0 Que ces particules fe communiquent 

 le mouvement dans des tems ^gaux, enforte qu'elles vien- 

 nent toutes a pafler fuccefiivement par les memes degres 

 de mouvement . II eft conftant qu' on ne peut admetre 

 aucune de ces fuppofitions, ft on n'a auparavant demon- 

 tre qu' elles font des confequences neceflaires des condi- 

 tions donnees du probleme . Or tant s' en faut que dans 

 notre cas la chofe foit ainfi , qu'au contraire ce font ces 

 memes conditions qui detruifent entierement celles qui 

 dependent de 1' aftion mutuelle, que les parties exercent 

 «n vertu de leurs forces repulfives. Pour developper cette 

 difficulte dans toute fon etendue, ainfi que V importance 

 de la matiere , & 1' autorite du grand Homme , dont les 

 egaremens memes nous font inftruftifs, femblent l'exiger, 

 je vais donner 1' Analife pure & exa£re du probleme , 

 dont il s' agit telle , que peuvent la fournir les premiers 

 Principes de Mecanique. 



6. Soient felon les premieres fuppofitions de Mr. New- 

 ton ( Fig. i..) £, F, G &c. des Points Phyfiques qui com- 

 pofent le milieu elaftique , lorfqu' il eft en repos ; foient 



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