ss 



Cette equation contient comme on le voit un certain 

 rapport entre les efpaces x , & les tems t , les autres 

 quantites X y a, H , !T, i" demeurant conftantes. Elle 

 contiendra done la lot geneVale , fuivant laquelle fe fait 

 la propagation du fon . 



5 j. Pour developper cette importante matiere autant 

 qu'il eft poflible , imaginons que la particule D qui re- 

 50k fon petit mouvement inftanrane au bout du tems r 

 foit eloignee par DC = ^ de la premiere particule C 

 qui a recu Fimpulfion exterieure; Ton aura done A D = 

 x = { -H -3f , laquelle valeur fubftituee dans 1' equation 



ci-deflus donnera — ■+• — = ;fc •( -H 2 j ) , & 



« T a 



Hat 

 multipliant par a, & tranfportant les rermes zh = 



j -4- i sa , ou bien encore ^ = — (i -AT-+- {+1 ja)j. 



& ces deux equations fatisferont toujours ^galement er» 

 prenant les fignes ambigus comme on voudra . Or puif- 

 que le tems t doit toujours etre pofitif 1' ambiguite des 

 fignes tombera n^ceflairement fur la quantite { qui pourra 

 par confequent avoir des valeurs pofitives r & negatives , 

 d'oii il'fuit que le fon partant du point C fe propagera ^ga- 

 lement de part & d' autre vers A & vers B. De plus 

 il eft vifible par ces formules que la communication du 

 mouvement d' une particule a 1' autre fera toujours uni- 

 forme , & qu'elle fe fera avec une vitefle qui ne depan- 

 dra en rien de la premiere vitefle c imprimee exterieu- 

 rement , puifque l'expreflion de cette vitefle ne fe ren- 

 contre nulle part dans la formule rrouvee . Voici done 

 les lois que les fons doivent toujours fuivre dans leur pro- 

 pagation . 



Une particule quelconque d'air ebranlde par le mou- 

 vement d' ofcillation d' un corps fonore mettra en mou- 

 vement 



