PAR LE CHEV. AVOCADRO 1 I I 



D'apres celtc supposition , en appellant A raffiniie d'une sub- 

 stance f^azcusc pour Ic caloriqiie , ccUe de lair considerc commc 

 fluidc homogcnc etant prise pour unite , Ic pouvoir refrinj^enl do 

 cctic substance, en prcnant pour unite celui dc I'air, serait mA-\-ri^l , 

 m ex n etant deux coefliciens constans inconnus , ct indepcndan.s 

 I'un dc I'autre , si Ic pouvoir refringent dc I'air lui meme etait 

 simplement proportionnel a son affinite pour Ic calorique qu'on a 

 supposcc =1 ; mais commc Ic pouvoir rcfringcnt dc I'air, d'ijpri^s 

 la niemc loi , lorsqu'on le considure commc un fluidc homogenc , 

 doit devenir m-\-n , qui es^ oc que devient Texpression gencrale 

 lorsqu'on y fait A^i , il s'ensuii , qu'cn voidant prendre poiu- 

 unite dcs pouvoirs refringens , celui de I'air dont nous venous 

 de. parlor , il faut divisor notre expression par m-i-n , et ainsi en 

 appelant P le pouvoir refringent d'un gaz quclconque , on aura la 

 formule 



in/f-hn^ m n ,, 



p= — - — = — A-\ y:r, 



m-t-n m-t-n m-t-n 



qui donne Pzrzi lorsque ^=i , comme cela doit elre , d'apres l.i 

 nianierc dont nous I'avons etablie. Mais cela ne peut arriver sans 

 que la somme des coefficiens de A et Y^ soil :^i , et par con- 

 sequent sans que I'un de ces coefficiens soil egal a I'unite , moins 

 I'autre coefficient ; et en effet on a visiblemeni 



n m-t'Tl — m "* o- i r • "' 



= :=! oi done on tau =ai on aura 



m-t-n m-i'n m-t-n m-t-n ' 



=1 — p, et la formule devient simplement 



m-t-n ' *■ 



p=pA-i.(i-p)y:i. 



On voit que d'apres cette formtde P croit moins rapidemcnt quo 

 A , condition h la quelle il fallait satisfahe , en partant de P=i, A=:i, 

 puisque les deux coefficiens p et i — p , dont la somme est cgale 



