PAR M. BIDO»E 219 



Maintenant il est evident que Ic volume de I'eau ccoulee pen- 

 dant le temps t par une seclioii qiielcoiique du couraiU nalurel , 

 «st <> t , et que ce volume est celui (jui a rcmpli le canal sur la 

 longueur A' , et a la hauteur h au-dessus de It. faauteui- priuulivc 

 ff du c©uraut naturel. On aura doac 

 Q t = ELk :, 



nais on a 



par cons^qn«nt 



F. _ f'H 



E 



ou blen , a cause de — = v , 



Cette equation donnera la vitesse i* dc la propagation du re- 

 mous , lorsqu'on connaitra la hauteur li de la surface du regoa- 

 flement au-dessus de celle du courant naturel dans le canal. 



9. La recherche directe de la hauteur h parait devoir presenter 

 de tres-grandes difliculles , provenant dc limperfection de la theo- 

 rie du choc des flaides , imperfection qui doit etre plus grande 

 encore dans le cas que Ton considere ici et que Ton pent enoncer 

 de la inauicre suivante. » Un canal horizontal et reclangulaire con- 

 tienl un courant dont la section transversale est LH , et la vitesse 

 horizontalc est F: ce courant frappe avec cette section et cetle vitesse 

 une section transversale L ( //-»-A ) d'une eau stagnantc, conlenue 

 dans Ic incme canal , de sorte qu'apres le choc la largeur Z de 

 la tranclic verlicale et elementaire du courant, avec laquelle s'est 

 fait le choc , reste la meme , mais son cpaisscnr diminue , et sa 

 hauteur qui etait H , augmcnle et devieut H-^h. Cette tranche 

 ainsi Iransforince , n'a plus aucun mouvcment , et elle s'ajoute par 

 ju\ta-posilion a lean stagnante que cclle tranche a d'abord frap- 

 pee. La lacme chose a lieu pour les trauches suivantes du courant. »• 



