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sera =R.T, ct que celle du fluide sorli sera =:[J..T:j-^.T.2gh . 

 On aura done RTz=iii.-nr^.T.-igh , ct J{=iJ..T:r\2gh . 



A present pour trouver une aulre valcur dc la reaction , nous 

 reinnrquerons que toutes les inoleciiles du (luidc , qui sont contre 

 les parois du vase et au pied du Inyau , nc peuveul se inouvoir 

 qu'avec une vitesse infiniinenl jietite , et que , par consequent , la 

 prcssion de chaque molecule conlre les parois du vase peut j)artout 

 c'trc eslimee la meine que si le fluide etait parKiitement stagnant : 

 d'ou il suit que la difierence des pressions que le fluide exerce sur 

 la paroi du vase oi\ est rorlGce, et sur la paroi opposee a celle-ci, 

 tie vient que de la seule parlie supcrficielle 7:(r-f-f )* , opposee A 

 I'orifice el a Tepaisscur des parois du luyau. Or la reaction ne 

 peut etre autre chose que cette dilTcrence de pressions : ainsi la 

 reactiou doit etre egale a la prcssion du fluide sur la parlie super- 

 ficielle n(r-f-e)': or cette prcssion est evidemment egale a 

 n (r -^ey.g h . Mais nous avons trouve plus haut R=:2jx.T:r'.gfi : 

 Done n.gh(r-^eyz=2.ix.7:r'.gh et pai- consequent 



(«) f^ = 



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ce qui fait voir que la section dc la velne , au point dc sa plus 

 grande contraction , est exactennent la moille de la section exli;- 

 rieure du tuyau , laquelle comprend , par consequent, Taire dc la 

 zone formee par lepaisscur des parois du tuyau. 



Tel est done le resultat , auquel on pai-vient en suivant le prin- 

 cipe employe par BonnA dans cette delerminaLion , et en ayant 

 egard a la circonstance, que la largeur e de la zone cpii est formee 

 par I'epaisseur des parois du tuyau et qui est a la section d' entree 

 du meme tuyau, u'cst pas touchee par Ic fluide qui du Tase pa«sc 

 dans le tuyau. 



Si Ton suppose que cette epaisscur est nulle on Ires-petite par 



rapport au rayon interieur r du tuyau, la formulc («) donnera fJ.=- ; 

 cc qui est le resultat obtcnu par BonoA. 



