aGa memoihe sun le mouvement etc. 



Done , en obsen'aut <]uc, la conservation de celle partie rle la 

 jH'essioii /; no change pas Ic raisonncmcnl fait clans Ic N." (i4) pour 



etablir I'equation T(t):=a , on en conclura, cpe eelte parlie ile 



p ajoulc an second membre de I'equation (i8) le terme 



Mais ce terme csl nul pour la sphere: en eflet, dans ce cas; 



c' . 

 9,= — ^jSinwsini// , Z=i ; 



partant on a 



— —a'c'-pl J- \ I / sin'Dsini/<.fi?cof/'| 



c'esl-a-dire une quantite egale a zero. 



II rcsulte de toute cette discussion cpe, en adoptant snr le choc 

 des fluides I'liji^otliese exprimee par deux termes dans le N.° 9, on 

 aurait, pai* Taction reunic , de la gravite, de la pression, et du 

 choc, une equation de la forme 



pour determiner I'angle dans le mouvement du pendule compose; 

 ^, B, C etant des coefficients constans. 



Si Ton Aeut aussi tenir compte de la viscosite du fluide, il suffira 

 tl'ajouter iin petit term© constant dans le premier membre de cette 

 equation. En supposant fort petites Ics oscillations on peut laire 

 sin 5^ 5: mais, relativement a des oscillations un pcu considerables, 

 il est plus exact de conserver le sinus au lieu de I'arc : en outre , 

 on peut alors laire A'=iO', ce qui ramene la question a integrer 

 une eVpiation scmblable a I'ecpation (G). 



