aG-'i MEMOIHE sua le mouvement etc. 



que , |)eiidaut Ic raouvemenl , on a 



z, =: c-^(p3{a ,b ,c ,t)'=c-^-z; 



et coiisiderer a:,j, z comme aiitant de fonclions de a, b, c, t qu'il 

 s'agit de determiner pour iin instant quelconqiie, en supposant (jiie, 

 leurs valeurs initiales sont fort pelites, mais differentes de ze'ro pour 

 la tolalite, ou une seule portion de la masse fluide. D'apres la theorie 

 du mouvement des fluides compressibles et elasticpes exposee dans 

 le second Volume de la Mdcanique ^naljtique de Lagrange ; si I'on 

 nomrae p la densite constante du licpiide avant le mouvement , on 



(loll avoir, pendant le mouvement, A=^: oi!i S represente la fonc- 



liou qui conslilue le premier membre de I'equalion designee par (e) 

 dans la page SSg du Volume que je viens de citer ; c'est-a-dire 

 (conformement a nos denominations) 



Mais comme, 11 est permis de negliger ici les quantites de I'ordre 

 du can-e de x, y, z il siifllra de pi'endie Q-=.i-\-s , en faisant , 

 ])Our plus de simplicite , 



dx dy dz 



da do dc 



De sorte que , en negligeant le carre de s , nous avons 



Az=p(i— ^): 



ce qui donne a la variajjle s un caractere physique, en nous mon- 

 trant qn'ellc cxprime, suivant qu'cUe sera positive ou negative, ia 

 dilatation ou la condensation de I'clement liquide auqucl sa valeur 

 sera rapportee. 



