PAR M. PLANA ay r 



masse litjuide est reduile a I'integralion d'une equation aux diffe- 

 rences partielles de la forme 



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Toulefois il faut entendre cju'il est ici question de ces mouve- 

 nicns , ou la compresslbilite du liquide , et non sa pesanleur, con- 

 stitiie la force predominantc. De sorte que cette theorie embrasse 

 la propagation du son dans les liquides , et ne comprend pas la 

 theorie du mouvement des ondes , excitees a la surface de I'eau, 

 ou la pesanteur est la foi-ce dominanle. On pourrait a la verite com- 

 prendre les deux problemes dans une meme theorie: mais il convient 

 de les etudier a part. D'ailleurs une telle the'orie ne saurait eti'e 

 I'objet de ce Memoire. Le but principal que nous avions en vuc 

 dans ce Chapitre etait de demontrer que, la pression p etait ex- 



primee par les trois termes gmh-hgpc — p-~ tout-i-fait semblables 



ii ceux qui expriment la pression dans Ic cas d'un liquide incom- 

 pressible : par la nous voyons olairement que , la difference caracte- 

 ristique des deux cas consiste dans la forme de I'equation de laquelle 



on doit tirer le troisieme terme, — p -j^ qui entre dans I'eypres- 



sion analytique de la pression. 



(27) On sait , comment on conclut de Tequation (|3), que, 



,=K 



g m k 



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doit elre la \itesse de la propagation du son dans la masse liquide. 

 On vient de voir comment cette formule donne a=ri484", 4^ pom- 

 la propagation du son dans I'eau ; ce qui est a-peu-pres confonne 

 au resulliit obtenu par ime experience direcle faile dans le lac de 

 Geneve , par M.M. Colladon et Sturm ( Voyez le Tome 36 des 

 Annales de Fhjsique et de Chimie ). 



