aKo UEMOIRE SDR LE MOUVEMENT ETC. 



II suit de 1^ que 



- 2a M 



{ I 3J'\- 



est la distance dcs deux axes do rotation parallcles ct isochi'ones. II 



faudrait done ajouter a cetle distance, de'termine'e par I' experience, 



k' M' 

 la petite portion rry pom- avoir la valeui- de L, c'est-a-dire 



ia longueur dti pendule simple, qui, dans le vide, serait isochrone 

 avec le pendule compose. Cette modification, due a la pression du 

 fluide en mouvement, n'est ici demontree que poiu' la sphere: mais 

 on conceit tpe, pour un coi-ps quelconcpe , on aiu'ait 



A-' M' qa 

 _, a M 2 



q designant uu coefficient numerique , d'oii on tirera 



, J. nk' M' 

 2 a M 



L'etat du fluide en mouvement apporte done dans le theoreme 



d'Hiij-gens , siu* la re'ciprocite des axes de suspension et d'oscilla- 



tion , une modification analogue h celle qui a lieu pour le theoreme 



A^ Archimede sur la perte du poids des corps plonges dans un fluide. 



A' 

 L'expression de — cpii entre dans I'equation precedente, exige la 



connaissance des trois axes principaux qui se coupent au centre de 

 gravite du pendule , et celle des momens d'inertie A, B, C qui 

 s'y rapportent. Alors, ea nommant £, e' , s" les angles correspon- 

 dans fonnes avec les axes principaux par la parallcle a I'axe de sus- 

 pension menee par le centre de gravite, on a 



