a56 MtMOIRE SDR LE MOUVEMENT ETC. 



tU'finics dans le N.° i4 , sont tcllcs que, on a f,:=o , ti',=o , ct 



11,-=. a -7- : car il n'y a aucuuc raison cpL favorise Ic glisscment des 



molecules fluidcs suv la surface du pendule plutot dans un sens que 

 dans un autre. En consequence nous ferons (f,{x',y,z')=zx'. Mais 

 dans revaluation de la doulile integralc precedenle, on doit prendre 

 pour (f,[x',j',z') la valour qui rcpond ;i la surface du pendule; ainsi 



nous y ferons x'=^ — ; II ctant I'epaisseur du parallclipipede ; c'est- 



a-dire sa dimension dans le sens des x'. 



Cela pose, il est cliiir tpie, en nommant B sa dimension dans le 

 sens des :', on a 



oxx A et C ont la signification deja definie dans le N.° 5. D'apres 



cela on voit rpie =a , et epic le produit pHB{A — C)=M': 



partant I'equation precedente du mouvement de ce pendule devient; 



En introduisant dans le second membre de cetle equation le terme 

 du au choc du fluide, c'est-a-dii'e le terme 



2 Kdl) ~ 



'-m 



V ' 



M 

 i-f 



2 ML 



semblable a celui qui constitue le second membre de I'equation (6), 

 on conclura de la, comme dans le N.° i6, que, 



d'$ g/ 3 M'\ . „ u! /dOX 



