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lescjuelles sont tout-a-fait semblables aiut ecpiations (E) aprcs avoir 

 lait dans celles-ci g=o. 



Ainsi, meme dans le cas, oii la densite p serait iufliiiment peu 



difierente de p' on aurait -~, et non ^ , pour le coefficient qui 



doit multiplier les differences partielles du b'inome 



dx dr dz 

 da db dc 



De la, Lagrange ( Voyez pag. iSa du Volume cite), tirait la 

 consequence que la vitesse de la propagation du son serait exprimee 



par y —E- , au lieu de I'etre par L'^, comme dans le cas de 



I'elasticite mathematiquement proportionnelle a la densite du fluide. 

 Par I'introduction du facleur \n. , Lagrange a devoile la possibilite 

 de faire disparaitre la difference entre la \itesse du son observee et 

 la Vitesse foumie par la theorle. II restait a assigner la veritable 

 cause physique qui pouvait rendre I'exposant n sensiblement different 

 de I'unite , et c'est a Laplace qu'on doit d' avoir fait ce pas impor- 

 tant, et d' avoir par-la etabli un principe fondamental de la Physique 

 Mathe'matique. 



Au reste la forme des equations ( ^ ) n'est pas la plus simple ; 

 on sait aujourd'hui qu'il vaut mieux prencbe pour inconnues les 

 trois vitesses rectangvdaires de chaque molecule; mais j'ai cru qu'il 

 n'etait pas inutile de rappeler I'existence de ces equations, parcecjue 

 leur formation a plus d'analogie avec la methode dont on a de- 

 couvert dans ces derniers temps les equations de I'ecpiilibre et du 

 mouvement des corps elastiques. 



