PAR M. PLAKA 283 



(33) Je vais m'aiTetcr sur la consideration de la ronstantc m, afin dc 

 ramencr la determination du coefi'icicut A qu'elle rcnferme a dcs 

 experiences independantes de la vilesse du son, conformcment a la 

 theoric due a Laplace. Puisque , 



m: 



on ne pomiait reduire cette expression a 1/ — , sans etre cerlaiu 



que y/ = o. Or, cela, reviendrait a dire que, la fonction designee 

 plus haul par F{s) donne, etant developpee, une serie de la forme 

 /Ji^'-f-Cf'-t-etc. : de sorle que la temperature « serait proportion- 

 uellc au can'e' de i', abstraction faitc des termes multiplies par .<■'. 

 Mais on jieut dcmontrer que I'hj^otlicse de A = o nc seniit pas 

 admissible pour un fluide elastique. Supposons, pour un moment , 

 que la meme condensation s se soit operee lentement par I'cffet dun 

 refi'oidissement, on abalssement de temperature que je designe par 

 X ; ct que, de plus, Ic passage de la temperature primitive S a la 

 temperature — x ait eu lieu sous la meme prcssion. Alors on 

 aura I'equation 



qui, en negligeant le produit sx , donne 



x = - (i -i- ccO) . 



On voit par la que, I'abaissement x de la lemperatui'e est pro- 

 portionnel a la premiere ]Hiissancc de la condensation s. Or, en 

 designant par c la chaleur sjiecifique d'une masse d'air soumise a 

 ime pression constanle , il fiiudrait une sousti-action de chaleur ex- 

 prime'e paj- ex pour produire I'aljaissement tliermometrique X. Cela 

 pose, observons que, la meme condensation s ne pourrait avoir lieu 



