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nu /• designc Ic rayon dc la sjihcre et h rcnfoncement de son centre. 

 Lorsqu'il n'y aura d'enfoace qu'iui seul segment de la sphere, il faudra 

 prendre 



H designant la fleclie du segment. 



Si le corps A est im boulet lance avec de la poudre a canon , on 

 pourra calculcr a priori, par a])pro.vimalion , sa \ilesse de projection v, 

 d'a|)res luie formula logarlllimicpie que j'ai demonlree dans mon Me- 

 moire public en i835 Sur le mouvement d'lm petulule dans un milieu 

 resistant (*). 



La formule precedenle donne Texplifalion d'un phenomene tres- 

 comniun de la percussion ; je veu\ parler de la facilite avec laquelle 

 les corps pointus s'enfoncent dans les corps solides. 



Supposons que le corps A ait la figure d'un cone droit dont H' 

 soit la liauleur , et R' le rayon de la base; nous aurons 



f' 



S"dx' = r.j'\~ 



x' etant la partie de la liauteur enfoncee , et ;•' le rayon du cercle 

 terminateur de I'impression. Mais la figure conique donne x' R' = H'r' ; 

 part ant 



3fl'' ~-2{J-i-B).(J.' 



Or , entre plusieurs cones de meme masse dont les bases sent gra- 



duellement plus peliles , il est evident que le rapport -^, doit etre le 



plus grand y)our celui qui a la plus grande hauteur; done tout le resle 

 denieurant in>ariablc, on doit en conclure que Tenfoncement x' augmente 

 a mesure que le corps choquant devient plus pointu. 



[6] II y a une liaison si iiUiiue entre ces derniers resultats sur la 

 percussion et ceux qui delerminent le mouvement de deu.^c corps animcs 



(•) Vnypz Mpmolros dc rAc&ilemie Hoyalc ties Sciences do Turin, Tome XXXVIII. I. ere Serie, 

 pages 339-JlS. 



