I a MKMniBE sun ia decouvf.rte df. la loi uu (.hoc direct etc. 



par laqucUe on voil que la somme algcbrique de la quanlite de mou- 

 venieiit est la nieiiie avant et apres le choc direct entre deux corps 

 quelconqucs. 



Les memes equations (i3) et (i4) donnent 



.-, „^^, /'A—B\.. „ ,, ifAB{v—v') 

 AV-BV' = \^-j-^Ya.^B^)- J^^j^ . 



II est impossible de concilier ces deux resullats avec les principes 

 errones de Descartes sur la communication du mouvement. 



On pourrait trouver par experience le coefficient f , a I'aide de 



lequation, ^m = <|±{)", relative au choc des masses en progres- 



S'.on geometrique , api-es avoir imagine un moyen convenable pour 

 mesurer les vitesses v et /''(„, . 



Sur cela on doit observer, pour phis de pre'cision dans les idees, 

 que toute percussion etant , dans le fond , une pression d'une tres-grande 

 intensite exercec pendant un temps tres court mais fini, il en resulle 

 que la verilable expression deyest telle que Ton a; 



T' 



oil X et x' designent les profondeurs des impressions faites dans les 

 deux corps, et N lexpression inconnue en x et x' de la force de re- 

 pulsion qui existe entr'eux au bout du temps t. Les limites t et t* de 

 cette integration sont determinees par I'instant t ou I'impression com- 

 mence , et par I'instant t' oii le contact des deux corps cesse. 



Si I'elasticile est parfaite , la force N rejirendra les memes valeurs 

 ( rlc signe contrairc ) pendant rimpression decroissante: mais cela n'im- 

 plique pas la condition que linstant t* soit precisement celui oi\ la 

 fonction N redevient egale a zero. Les proportions des masses et des 

 viirsses initiales ]ieuvent ctre tellcs que la sejiaralion des deux corps 

 ait lieu avant que les impressions soient lotalcment delruites: en pareil 

 • as on naura pas 



