aT;3 T;uflia toxu "i io.^xti j. plana tS 



■ ''ActiteJlement, si I'bn suppose arsQb'' ; ^sso", oes etpialions ne pour- 

 ront elre satisfailcs cpieii fais.iiil ii — u^' = o , u — u, = o; cc qui los 

 i-eduira ;i ccUes-ci ; 



( M(v-i>.)-hM'(v'-i;')=o , 



c'est-a-d'u'e aux equations (18), (19) et (20) qu'il sagissait tie Jeniontrer. 

 D'apres les formules {ii) et («') posees dans le numero [i4]) on 

 adaptera celte solution aux corps elasliques , on prenant pour ceux-ci 

 ^0 ^jLj Vi au. lieu de v., v'.r, et>posant 



-7 = (.+/) »•/->', 



o» le coeflifient i -h/" devient egal a 2 ponr les corps parfaitemeiit 

 elastiques , et a unc valeur inferieure a 2 pour les corps imparfaitemenl 

 clastiques. 



(7ioc d'uti corps libi-e coiilre «h autre relenu par un point fixe. 



[32] Soit M la masse dn corps retenu par le point fixe et 3J' celle 

 du corps libre. En consei-vant les denominations etablies dans le n.° [i4]> 

 et rapportant les coordonnees des points du corps M aux trois axes prtn- 

 cipaux qui se coupent au point fixe cpie nous designerons encore par G, 

 on aura, dans ce cas, U=o , U,^o , et il suflira de supprimer dans 



la valeur de E le terme — UcosS et dans celle de H le terme -n. Apres 



cela , les fonnulcs (M) se rcduiront a la seconde el aux trois dcrnieres 

 pour delerniiner le uiouvement du corps M , et subsisleront tontes a 

 regard du corps tV'. 



La formation de ces formules derive de la solution dircctc des dix 

 equations ([ui conviennent au cas acluel ; et on peut remarquer (pic ce 



