8i> MEMOinr. suR i.a DfecouvEnrE df, i,a loi nu cnor: niixrcT mc. 



Done la vitcsse circulaire qa>, tin centre de gravite de la masse M 

 sera egale a la vitessc rcctiligne qui lui serait communic[uce j>ar la 

 force M' U' si clle etait librc. 



L'etpalion qui detcnninc f donne 



MqzizV {Mqy-\M'C 



^^^> J— ZW ' 



^>our les deux distances conveuablcs de l'a\e de rotation a la projection 

 de la norinale au point de contact. Lorsque la masse M' deiucurc at- 

 tachee a la masse M apivs le choc , si Ion fkit 



(38) /= / ,1/ . xv\„i ' 



lequation (35) donne 

 (39) . . . 



a,,. 



■{M-^M')q' 



M'U' 

 \M->rM')q' 



oil q' est la distance dii centre de gravite des deux masses M et /U' a 

 laxe de rotation. 



On voit par la que la vitesse q'a, de ce centi'« de gravite sera la 

 mcme dans le sens circulaire que celle qui aurait lieu par le rhoc di- 

 rect des deuK masses libres daus le sens rectiligne. Mais les formules 

 (3'j) et (38) donnent pour produire ces deux mouvemens des valeurs 

 de f qui ne sont pas egales. 



Le choc ayant lieii a la distance _/ ainsi determTnee, les composantes 

 des quantites de mouvement perdues pendant la dure'e du choc paral- 

 lelemeut ^ I'axe des a: et des j etant nominees P et Q sonl lelles que 

 Ion a ; 



(4o) P=-'^,Jjdm^=ii,Mj,, 



(4i) Q = — u,/a-din = — u,Ma:, ; 



oil j:, , j^, sont les coordonnees da centre de gravite de la masse M. 

 Done, en remplacant u, par sa valeur fournic par I'equation (3G) , on 

 aura 



