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f fi ((// — i|,)cos C-t- g- sin 5/ J", f/nt -i-M.G cos /. sin (^ . sin ).' ; 



^-T-^-h{C— 5)sin5.cos5(-^ j =^ — glcosdJjdm-^-s'inO/z/lm | 



-A/G i cos /.sill 5. cos (^ — sin/, cos 5 j sinX' : 



ou Ion a fait, pour plus de simplicite; M ^ ij^'d'm. 



De sorte que, desormais, la lettre M i-epresentera le momenl magne- 

 tique individuel dubarreau. Toutefois, il serait plus exact de representer 



I'integi'ale ly'dJiXi par un signe propre a rappeler le caractere qui la 



distingue; c'cst-iVdire la propriete qu'elle a, d'etre e'quivalcnte a une 

 somme ti-es-grande d'integrales definics, etendues, chacune, aux portions 

 finics et Ires-petites, U , c[ui la composent. Alors, en designant par 



il/(,) une fonction de x^, jr^, z, , qui serait la valeur de Ij'd'in, 



etenduc a la seule portion U, il faudrait regarder I'integralc totale 

 comme ccjuivalenle a la somme 



ou k designc une autre fonction de x^ , j\ , z, propre a evprimer la 

 densite magnetique du barreau, conformement h ce qui a ete dit dans 

 le N.° III. Si Ton observe maintenant que, la petitesse du Tolume U 

 permet d'executer cette sommalion , sans erreur sensible , comme si U 

 etait cgal au volume diflei-entiel dv , nous I'egardcrons la cjuautite M 

 comme si elle etait fournie par I'cquation 



M=fk M^.^di' =J]jd'in . 



II etait necessaire de placer ici ccltc remarque pour ne point voir 

 une difTercnce de conception dans cctle dill'crcnle n.aniere d'ecrire lo 

 moment magnetique du barreau enlier. Et, pour plus do clartc, j'ajouterai 

 que ce moment pent toujours elre considere comme un nombrc positif egal 

 au produit d'une ligne par une certaine masse de fluide austral. De sorte 



