ija MKMOiRE sun r.A diccoi'veute de i.a loi nv ciioc direct etc. 

 Done en jiosant 



M"'=Sk'M\,^r"dv' ; M" =Sk' M\,y' dsf ; etc. 



oil aura , 



3,5* 3p* 3/9^ 



-etc. 





3p' 3(5.' op^ 



V" 



/VQ'"-., ;l/"0'\n .V"'Q-,,, 

 3p' 3|5' 3/3' 



oil .1/', M" , etc. doivent clre regarilcs comtne dcs coefiiciciis roiislans, 

 Avant d'allei" jilus loin nous ferons rcmarqucr que, en adincllant la 

 symctric de la figure et la symetrie dc laimantation des deux cotes 

 opposes du milieu O du barreau fixe Ton aurait, sensiblement, 



17"= o; M" — o; 3r'z=o etc. 



Car , en partageant par la pense'e un element magnetiquc fini en 

 deux portions A cl B , il arrivera que la portion A du fluide austral 

 sera plus eloignec du milieu O' cpie la portion B du fluide boreal. 

 Cette circonstance rend la qiianlite positive k'M\,)r'dv' relative a la 

 portion A plus grande fpic la quantite negative relative a la portion B; 

 et rend par consequent positive la valeur de chacun des elcmens dc la 

 somme M" qui sc rapportent aux valeurs positives de r'. Le contraire 

 aura lieu du cote oppose, oii M\,) conserve le memc signe. De sorte 

 (pic Tintegrale M" se composera d'un tres-grand nombre de parties 

 egalcs ct de signe contraire, qui, par Icur destruction mutuelle, donnent 

 un resultat nul. Par la meme raison , les intcgi'alcs M' , M'" , M" etc. 

 auront des valeurs positives tandis que cellcs designees par M" , M", 

 M" etc. auront des valeurs nulles. Mais on sc rapprochera davantage 

 de I'etat reel des choses , en rejetant la supposition dune parfaite sy- 

 metrie, et en conservant la totalile des terines. La forme memc du 

 resultat definitif olTrira , dans Ic cas de I'equilibrc (pie nous analyserons 

 bientot , le moyen d'obtenir un resultat indepcndant des cocfliciens M" 

 ct M" sans les supposcr nuls a priori. 



