l6o IIEMOIRE sun LA D^COUVERTE DE I.A LOI DU CHOC DIRKCT ETC. 



(vii)'... o = , a (•//"— ;i;)cos5'-4-MFsinif".cosX+.n,.sin(|3-»-f')-+-n/cos((3-f.f'), 

 (viii)'.,. o = — g COS 0' /j\ (Im-^MFcos X j tang /cos 5' — cos ^". sin 6'\ 



H-|n,cos(,3-»-</-")— n/ sin (/3 -<-(;/")! sill 5' H-n," cos 5' ; 



on ff/" et 6' clesignent les valeurs particulieres de fj/ ct correspondantes 



;i cet etat d'equilibre, et !!_ , ll_', il,'' , les valeurs particulieres que 



prennent en nien\e temps les fonctions 11, W, U". Je reserve les lettres 



If/' et S pour iiuliquer les \aleurs particulieres de iji el 9 , qui ont lieu 



sans Taction du barreau fixe. 



Analysons de plus pres le cas ou le ban-eau mobile demeure en 



cquilibre dans un plan horizontal; d'abord en ecartant le barreau fixe; 



ensuite en le tenant en sa presence. Cette analyse nous foui'nira une 



f>/' 

 formule proprc a determiner la quantite —^ , laquelle etant combinee 



avec la formule ( xvii ) , on en conclura , separement , la valeur de 

 Fy — et cellc do g-yV I' ~% . On sait que, Poisson, guide par une 



profonde connaissance de la thtiorie du magnetisme, a,le premier, sug- 

 gere , en i825 et en 1826, un moyen experimental pour avoir la valeur 

 separee de ces deux quantites. JNIais M' Gauss, en i833, a resolu le 

 meme ])roblt;me dune maniere plus lieureuse. Neanmoins la (piestion 

 ne me parait pas epuisee , et, peut-etre , les Physiciens-Geometres ne 

 verront pas sans interet la nouvelle solution qui derive des equations 

 que je viens d'elablir. Elle me paratt remarquable par la forme explicite 

 sous laquelle on troiivc le i-esultat definitif par lequel la theorie peut 

 etre comparee avec 1 experience. 



XV. 



Dans le cas actuel Ion a , a la fois , = 0, 5'=o ; ce qui change 

 les efjuations (vii) et (vn)' en celles-ci; 



(xxti) ... Q = ;j.{'P' — ^)-i-3'IFsin-i''.cosl ; 



(xxui) . . . o = ij.{f—^,)-hMFsm'y'.cosl 



-+-n2cos57.sin(|3-4-'y )— n'cosw'.cos(i3-t-'y') ; 



