l8o MEMOIRE SUR LA DECOUVERTE DE I.A 1,01 DU CHOC DIRECT ETC. 



passe par la lij^nc OO, lorsque Tangle /3 est de 90°, Ton aura A-=:o ; 

 et par consequent 



tangif ^Z?. lang/ . 



Sil survient unc petite variation ilans Tangle /, il y en aura une 

 correspondaute dans la deviation ^. Dc sorle tjue, d'apres cette equa- 

 tion , on doit avoir 



. _ sin 2 / . 



suiai// 



en nommant §1 et 86 les variations dcs angles / et i^. 



Si le ineme barreau dc fer doux est, au contraire, place horizontalement 

 dans la direction du Meridlen magnetique, dc nianiere qu'une de ses 

 extreraites soit au point O' lorsque |3=90°, Taimantation qu'il recevra par 

 influence dans cette position sera telle, cpie Ton aura B = o; ce qui 

 donnera cos /. tang i//^:^^. cos/ ; ou bien y^=tang(f_, en designant 

 par 1^, la deviation cori-espondante du barreau mobile. Mais il n'y a 

 aucune raison pour croire que le coefficient yi soit , dans ce cas , dif- 

 ferent de celui qui etait designe par B i-elativement a la position ver- 

 ticale du barreau dc fer doux. Done, par la combinalson des deux 

 equations, tang 1^:= 5 tang/; 5 = tangi//^, Ton aura la formule 



tang/=.^^ , 



tan 



pour determiner Tliiclinaison /a Taide des deux de'viations observees ip cif . 

 Pour plus de clarte, j'ai suppose tout-a-fait nulle la force coer- 

 citive du barreau de fer doux: mais cela n'aura jamais lieu. Neanmoins, 

 €|uelle que soit la portion de magnetisme permanent qu'il renfermera , 

 il sera facile d'en eliminer Tinfluence par Taddition d'un terme A' dans 

 Texpression precedente de X. Alors Ton tombera sur Tequation 



Gcos/.tang(//^G^cos/-»-G5sin/-t-X ; 



et il suffit de savoir que la quantite A' change de signe , sans changer 

 de valeur, par le seal retoumement du baiTcau en sens diametralement 

 contraire , pour en conclure , que la position vertieale fournira les deux 

 ♦•quations 



