PAR J. PLANA I. S3 



XIX. 



A la suite des procedes statiques dont nous venons de parler , il est 

 utile d'exposer Ics principaux procedes dynaniiques , qui, les premiers, 

 out etc employes pour determiner les elemens de la force magiietique 

 de la Terre. Quoique les moyens dyiiamiques ne soient pas susceptibles, 

 dans la pratique ordinaire, d'une precision tovijours suffisaiile, il im- 

 porte d'en faire le rapprochement pour voir que leur theorie est com- 

 prise dans nos formules generales. Voici en peu de mols en (juoi elle 

 consiste. 



Les axes magnetiques des deux barreaux etaut situes sur le memc 

 plan horizontal , d'apres ce qui a ete de'montre dans le N.° XIII , le 

 termc principal qu'il faudrait ajoutcr au second membre de lequation (v) 

 pour avoir egard ii 1' action du ban-eau fixe sur le mobile , est 



SMM 



-Jacos(P-t-(a).sin(j3-H(//)-+-sin(^-1-(a).cos(P-»-i;() | 



Cela pose, par la repetition du raisonnement fait dans le N.° VIII, Ton 

 voit aussitot qu'il faudra remplacer t/- par (//"-♦-i|' afin d'avoir I'equation 

 qui determine les oscillations (/< , qu'il est facile de faire naitre autour 

 de la position d'equilibre correspondante a la deviation (/<" ; ce qui rem- 

 placera I'equation (xiii) par celle-ci ; 



— C--3-i = if I (jn-^/.Gcos/.cos),.cos<i"H — -— T-— ! 5 



oil Ton a fait , pour plus de simplicite , 



^=2cos(^-4-«).cos((3-H'y')— sin(/3-t-(»).sm(,3-4-<^") . 



Done , en de'signant par T" le temps des petites oscillations du barreau 

 mobile , observees sous Tinflucnce de Taction magnetique de la Terre 

 et celle du barreau fixe, nous avons I'equation 



^"'\h- 



•A/. G cos /.cos /..cosy -+- ; J =;:'c 



