PAR I.E COMTE AVOGADRO. 321 



Cette derniere valeur de C est notableinent inferieure a celles deduites 

 dcs trois aulres obsei'valions, comme on pouvait s'y altendre, dapres 

 I'ecart (jue la quatrieine equation combinee avec chaciuie des trois autres 

 nous a deja presente relativement a la valcui' de ^, et qui nous a porte 

 k exclurc cette equation de la determination de cette quantite. Ce desac- 

 cord pourrait ctre regarde comme unc objeclion centre la forme de fonc- 

 lion que nous avons adoptee pour la loi de la compressibilile du gaz 

 oxygene, ainsi que pour les autres gaz dont nous nous sommes occup^s 

 preccdemment. Mais si Ton fait attention a Taccord approche des trois 

 aulres valeurs, et surlout a la prescjuegalite de deux d'entr'elles, savoii' 

 celles deduites des observations relatives aux densites 4 et 8 , on sera 

 porte a penser que cette forme de fonction sappliqucrait bien a loxygene, 

 comme aux autres gaz consideres a I'elat isole , oil la densite depend du 

 rapprochement plus ou moins grand des molecules; mais que dans un 

 melange de deux gaz, tel que lair, les molecules de chacun de ces gaz 

 composants etant toujours repandues dans le volume entier occupe par le 

 melange sous les differenles pressions, leur rapprochement reel n'est plus 

 correspondant a la densite que chaqiie gaz prendrait s'il formait comme 

 une couche separee, ainsi que nous I'avons suppose dans notre calcul^ en 

 sorte que la parlic negative due a relfet de I'attraction des molecules 

 entr'elles doit elre moindre qu'elle ne le serait reellement dans notre sup- 

 position , et moindre par conse'cpient de celle cpii y aurait lieu a I'etat 

 d'isolemcnt. Dans les condensations au dessous d'une certaine limite f in- 

 fluence de cette circonslance serait peu considerable , et permettrait en- 

 core de deduire la loi de la compressibilile de chaque gaz suppose a 1 etal 

 isole, de celle cpii s'obsene dans I'ctat de melange; mais cette deiluclion 

 nc serait plus permise j)our des densites devenues trop grandcs, telle 

 qu'on pent regarder celle de i6 fois la densite repondante a i metre de 

 mereure de pression. Le principe de Dalton devrait etre pris en consi- 

 deration pour ces densites superieures, et la manierc dont nous avons 

 envisage les melanges des gaz ne serait plus admissible. Et en clFet ce n'esl 

 qu'au melange des gaz tres-rapproclies de leur point de liquefaction que 

 Dalton a cte porte a appliquer son principe, puisqu il ne s'en est servi 

 que pour rendre raison des circonstances qui ont lieu dans cette lique- 

 faction meme des vapeurs melees aux gaz permnnents. 



D'apres cette consideration nous pourrons employer les resultats <les 

 observations relatives aux densites de I'air a , 4 ct 8 pour determiner la 



