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etc faite environ un siecle apres (en 1828), est une tie celles que Ion peat 

 regarder coinnie loul-a-fail indrpcndanle da hasard, el deduite iiniqurmeiii 

 d'ane profonde connaissance des principes generaux de lTIydrostaliquc. 

 Les recherches anterieures de Clairaut ont sans doute contribue a 

 jeter les bases de Taction moleculaire; mais il importe de reinarquei 

 que, meme en raisonnant d'apres Thypolhese dune homoge'neite complete 

 dans la matiere du segment qui deprime le mercure dans un tube capil- 

 laire , il n'a pas senli (*) que l'cxpression analylique de la force emanee 

 de ce segment devait etre reciproque au diamelre du tube pour toutes les 

 lois elementaires d'attraction e'vanouissante a des distances sensibles. Ce 

 point exige une explication puisee dans les formules modernes , afin de 

 mettre en evidence , que l'obstacle qu'il fallait surtnonter depcndait d une 

 theorie beaucoup plus avancee a legard de l'attraction des spheres homo- 

 genes. En effet , d'apres la maniere dont on concoit les diets de Taction 

 moleculaire , la force avcc laquelle nn petit segment spherique attire un 

 filet liquide donl I'a.xc coincide avec sa fleche , doit etre sensiblciiu-nt 

 ( ; galc a celle de la sphere entiere , puisque leifet des molecules eloigne'es 

 du filet dime quantite sensible est mil. Done, sans dc : finir la loi p(r) 

 de rattraction e'lementaire, on pcut former l'expression de cette force . a 

 I'aide de la formule generate 



dd hl(«-»-).) — ll(fl — ).)j 



.4(11= in.app'a^dy,. 



dldct I a\ 



qui donne Tatlraction d'une sphere entiere homogene du rayon a, ayanl 

 la densite p , sur un corpuscule eloigne de son centre de la quantite X<r/. 

 dont la masse est ap'dl. La fonction II est une fonction de /• dependante 

 de <p(r) de maniere que Ton a 



\\{r)=fd r rdrfidrjdr<?(r) ; 



ou bien , par des integrales simples , 



(") Lisez page 191 do sa Theorie de la Figure de la Terre. 



Ser.k II. Tom. XIV. 



