PA It JEAN PLAWA 



Pai iv passage il eprouvera one condensation j de sorte que, t deviendra 



?(' — *'); r deviendra /'( i — «'); el /i deviendra 7f — c/'r.—j- . En 



designant par y £/ la pertc du calorique eprouvee par chaque molecule . 

 il faudra que la variation de la somme 



27T " r 3 R 



3 „• r" 



soil nolle, puisque , par hypothese, la pression demeure la lnemc. avanl 

 el apres le refroidissement. Cette condition fournit 1'equation 



on le coefficient at est cense connu par Texperience (Vdyez la Table dp 

 Halstrom a la page 290 de la Physique de Peclet ). 



fmaginons maintenant que Ion ait reconnu la pression P', necessairc 

 pour degager de la masse liquide la nicme quantile de calorique qui a 

 ete soustraite pour l'amener de la temperature t a la temperature 1 — it: 

 et soil « la condensation du liquide oblenue ainsi par la compression : 

 c'est-a-dire pour passer de la pression P a la pression P-\-P'. Dans ce 

 cas , £ deviendra e( i — a), et r , R deviendront 



/■(i —a) , R — ar.-r- ■ 



ar 



La variation due a la deperdition du calorique sera donnee par ['equa- 

 tion precedente : de sorte que , en attendant que le liquide ait repris 

 la temperature / , Ton aura 



P =— ^-.a'./..r 3 /?.£-t-T r - s a'. Z.r. -=-.£ 

 3e e o 3e 6 dr 



Le calorique perdu etant latent, il n'avait aucun eflet pour conserver 

 le liquide a la temperature t. Ainsi nous avons 







