PAR .11 AN PLANA (',- 



-nn ui il ailkeurs tea forces esteneures <|ui maintiennent la masse fluide 



dans un <:lat d'equilibre. 



En designant par e* Tintervalle moyen ;„ qui a lieu entre la molecule 

 .1/' el In suivante , nous avons 



; ' = £-Hr/(c--»-c,-H£ 2 -+-S3 ■+■«._,) : 



mats, ici , comme dans le cas precedent; on pent faire clans le second 



terme £,=£,=.-, =£„_, = £ , a cause de la petitesse du (ac- 



teur q; partani 



c-' = £-f-//.£.r/=£-H/(/ ; 



on bien 



. , , \ <fe (h ., ile ... 



(i.>.) £ =c-h/" <-7—cos/-+-- r -cos>. '-f— =- cos/' 



Au lieu des trois angles X, X', X" il conviendra souveni d'employer les 

 formules 



(i3) !cosX = sin$cos<f ; cos X' = sin 0. sin 'f ; cosX"=cos5J : 



ou <f determine la direction de la projection de la ligne /•' sur le plan 

 parallele a celui des xy ; el Tangle que la meme ligne fait avec lave 

 des z. 



[5] Conside'rons maintenant la force, ou action moleculaire, par la- 

 quelle la molecule M' agit sur la molecule M. Le rayon de la sphere 

 d'activile de cette force, que je nomme F, doit etre considere comme 

 tres-grand, comparativemcnt a rintervalle ou espace vide qui se'pare les 

 molecules. Dans le sens le plus etendu , l'expression de F est une fonc- 

 tion des sept variables r*, x, y, z, x\ y' , z' que je represente par 



F=U(r', x,y, z, x', /, a') . 



En ellet; la force F doit etre une fonclion de la distance /•', du pouxoir 

 altractif qui emane des masses des deux molecules , et du pouvoir re- 

 pulsif i[iii emane de la quantite de calorique qui enveloppe chacune des 

 deux molecules , et s'altache a leur surface sans se disseminer dans les 

 pores. Or , la distance r 1 el les masses peuvent etre les memes , sans que 

 pour cela la quantite tie calorique soil aussi la meme, et alors la dissem- 

 blance d'aclion est exprimec par les termes qui contiennenl les coordon- 

 nees des centres de gravite .r, y, z; .r\ >', :■' des deux masses 1/ el I/' 



