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questa , che la crociera orizzontale ne' noslri peudoli e omogenea , e 

 sempre rettilinca a tutle le temperature , e la compensazione si opera 

 pel solo allungarsi od accorciarsi di essa ; mentreeche nel congegno del 

 Martin la crociera stessa e formala di due lastre sovrapposle di diversi 

 metalli , cosicche al variare della lemperatura essa si incurva all' insu 

 od all'ingiu, e le due masse di cui e armata si alzano, o si abbassano, 

 e mantengono cost a suo luogo il centro di oscillazione comune di tutto 

 il pendolo. 



18. lo mi souo cosi lungamente traltenuto sopra questa nuova forma 

 di couipensaloi'i , perche mi par degno di qualclie considerazione il 

 fatto della possibility di coslruire un pendolo in cui la compensazione 

 si opera, senzache uell'atto della dilatazione niuna delle masse che lo 

 compongono si ravvicini all'asse di sospensione, anzi allontanandosi pur 

 lultc da quest'asse. E notabile pure mi sembra che tutte le parli del 

 sistema sieno rigidamenle cd iuvariabilmente unite Ira loro, sicche nel- 

 l'espandersi o nel cosliparsi, esse per niun modo non iscorrano le une 

 sulle altre , siccome avviene in lutti i pendoli compensatori sinora co- 

 nosciuti. Nella pratica tuttavia si incontrerebbero due difiicolta: la prima 

 originata dalla soverchia grandezza delle dimensioni orizzontali del pen- 

 dolo , che costringerebbero a dare alia cassa dell'orologio una forma 

 poco comoda ; l'altra, a parer mio assai piu grave, provegnente dal- 

 l'azione degli attriti e della resistenza dell' aria, che si eserciterebbero 

 sul nuovo pendolo con effetto troppo maggiore che sui pendoli ordinarii. 

 E manifesto infatti che l'azione di queste resistenze riesce tan to piu 

 seusibile quanto e minore la forza viva del pendolo nella sua posizione 

 piu bassa, o cio che torna alio stesso, quanto e minore il suo momento 

 d 1 inerzia. Ora e facile di trovare che il momento d' inerzia del pendolo 

 di zinco e platino, che abbiamo preso ad esempio nel § 12, e assai 

 minore di quello di un pendolo semplicc sincrono e di egual massa , e 

 sta a quest' ultimo momento come 6i88:i6368, come 1:2, 65 circa. 

 La medesima osservazione vale, e mollo piu, pei pendoli dei §§ 16 

 e 17. 



1'). Ad entrambi quesli sconci si pua owiare ad un tempo, colle- 

 gando le masse m, m' coll'asse di sospensione A in modo diilerente da 

 quello finora cousiderato, e lale che quesle masse si trovino piu loutane 

 ilall'asse medesimo, e sieno collocate sulla semi-circonferenza inferiore 

 del cinolo di diamclio ). , ed anche vicinissime al punlo infimo di 



