PAR JEAN PLANA I I I 



En substiluant pour M sa valeur precedente, apres avoir fait -j- =o , 

 on obtient liquation 



3;r , , fbr 3A 1 .l/~cos7o l T , c / a \ 

 — nA\K. J —. — • = 1__ — Loa.hvp. | , 



qui demontre que le noiubre rn des oscillations necessaires pour diminuer 

 d'uue menu: quantity 1' amplitude inilialc doit augmenter, soit en augmentant 

 la haulcur //, soit en diminiiBDt le coefficient specifique A , abstraction 

 f'aite dc la modification due au iacteur y cos. 8 . 



Dans lc cas ou le disque de cui\re serait en repos , et I'aiguille ai- 

 mantee e'cartee du meridien magnetique, elle y reviendrait apres un 

 certain nombre doscillalions. En \ertu de ce mouvement, le disque serait 

 aimante, et rcagirait sur 1'aiguille comme une force retardatrice qui di- 

 minne Ics amplitudes successives. Alors, en supprimant le facteur n et 

 faisant <J=o, l'equation precedente deviendrail; 





in' etant cc que devient le nombre m dans le cas actuel. Ainsi, sans 

 donner aucun mouvement de rotation a la plaque, on pourrait oblenir, 



a l'aide de cette equation, la quantite qui, multipliee par n j- , don- 



nerail le moment de la force avec laquelle son action magnetique fail 

 tourncr la meme aiguille , lorsqu'on lui imprime une vitesse angulaire 

 esprimee par n. Si on voulail, pour plus de precision, tenir compte de 

 reflet du a la re'sistance de fair, on remplacera la demi amplitude (m) 



observee jiar a (m) -i-- p.a' (m) ; |3 etant un coefficient determine d'avance, 



en faisant osciller I'aiguille sans la presence de la plaque de cuivre. 



Au lieu de se borner au cas des oscillations commencees avec un 

 petit ecart de la position naturelle de I'aiguille, on peut , au contraire, 

 l'ecartcr d'abord d'un arc pen different d'un angle droit ; et le disque 

 etant en repos, on trouvc une equation reinarquablc entre les cosinus 

 des deux amplitudes extremes, qui peut etre utilement employee pour 

 determiner la quantite 



