64 sun LA DENSITY DES CORPS SOUDF.S ET I.IQflDES 



qui rc'sulliiit immcdialenaent de I'hypolliLSe de Ballon a i4o° C. 

 tiu-dcssous de I'ebullilioii on a — 4o* du tliennoinclie centigrade, 

 i4o etant ea ellet le carrc de 1 1,835 ; c'esl-u-dire cjue ce point 

 serait celui de la cong('!alion du mcrcurc , avec le quel M. Dal- 

 lon Halt son liypolhcse sur la temperature reelle. Dans notre 

 derniure formule ce point serait (115977)*, ou i43%45 au-dessous 

 de la temperature de 1 ebullition , c'est-a-dire 43''j45 au-dessous 

 dc la glace fondaute. La formide donne a cette temperature 



y==.o"',oooo 110343 , 

 c'esi-;\-dire environ \ui centienic dc millimi'tre ; c'esl 1,\ la moiiidre 

 pression reelle , que la vapeur aqueuse puisse souteuir selon celle 

 formule : au-dessous de la temperature qui lui re'pond , sa valeur 

 devient imaginaire. Cela pose si Ion compte de ce point les tem- 

 peratures , et les forces de la vapeur , c'est-a-dire si Ton fait 



z=j-h(i <,977)' o" J=s— (' hdllT' 

 z e'tant la temperature ainsi comptee , I'expression de la force de 

 la vapeur se sinipliGe , et devient 



^=o"',oooo 1 1 0343(2,5354)'^", 

 ou log.y==o'",ooooi io343-i-ys". log. 2,5354- 



Ainsi la force de la vapeur aqueuse suit alors cette loi : que 

 Irs accroissenicns de son logafit/wte soiU pi^oportionnels aux ra- 

 cines carrces dcs accroissemens de teiii/)c'ratufe , en partant du 

 point oil elle devient imaginaire ; ou en d'autres termes, que cette force 

 crott en progression geometrique 014, par quotients , lorsqu'on prend 

 en progression arilhmetique ou par differences les raciiics carrees 

 des accroissemens de temperature , ou les accroissemens d'une quan- 

 tite relativement ii la quelle la temperature nic'mc croit en raison 

 des Carres , en partant toujours du me'me point. 



Kous avons vu dans le Memoire sur la dilatation de I'eau par 

 la chaleur, quen partant du point ou cette dilatation devicndrait 

 une quantite imaginaire , les dilatations , ou accroissemens de 



