6l SVH LA DENSITE DES COUPS SOLIDES ET LIQUIDES 



formule ou I'on doit prendre j' iiegalivemcnl pour les degres in- 

 Icricurs u loo" C. 



Si pour \oir quel est le degre d 'approximation aux observa- 

 tions que doniicnt ces formules , on les applique par exemple i 

 la temperature So" C. , on Irouve y=o"',o9i6 , tandis que par la 

 table des observations de Dalton on a a cette temperature o^joSSg 

 pour la force de la vapeur aqueuse ; I'ecart n'est que d'environ 



7— de la quantite a determiner, et peut etre tres-bien rejettc sur 



les erreurs des observations niemes. On aura une semblabic approxi- 

 mation pour les autres observations , et il n'est pas douteux que 

 cette formule ne represente en consequence avec asscz d'exactitu- 

 de la force de la vapeur aqueuse aui dillerentes temperatures. 



Ccpendant en supposant que cette forme de fonction soit la 

 plus propre a represenler la loi dont il s'agit , il est pen proba- 

 ble que les valeurs des constantes qui y entrent soient celles qui 

 donnent les resultats les plus confoimes aux observations , puis- 

 qu'elles sont en partie determinees par une hypothese etrangere 

 uux observations , et que nous ne croyons pas avoir un fonde- 

 inent reel. II faut done que nous cherchions a determiner ces 

 constantes par les observations seules , a fin d'oblcnir loute la 

 conformitc avec les observations , dont une semblable formule est 

 susceptible. 



Dans cette vue on observera qu'ellc peut etre generalement 

 representee par ,, „ 



ou log.y== log. ^-l-!K)-«-to»— PI log. a , 

 y/ , « , et j3 etant trois constantes , dont la premiere yf est la 

 force de la vapeur correspondante au point de d<-part arbitraire 

 de la loi , et dont les deux autres doivciit elre determinees par 

 deux autres observations. En prenant pour point de depart la 

 temperature de I'eau bouillante , pour la quelle on a J=o'°,']62 , 

 et pour les deux autres forces de la vapeur observccs celles qui 



