7a sen la dessite des corps soi.ides ft LIQIIIDES 



au lero dii thcrmomelre , el deterniiner cnsuile par trois observa- 

 tions les trois qnantiles qui y entrant alors. 



Voici comment on pent cxecuter cetle transformation. Nous 

 avons vu cju'en partant de ce que j'ai appcie ie minimum de tem- 

 perature , notre forme d'equalion enlre les temperatures t , et les 

 dilatations r, est rz=g't — 2/1^7) Si Ion compte mainienant les 

 temperatures d'un autre point eleve d'un nombre quclconque T 

 de degres au dessus du meme point , et qu'on designe ces tempe- 

 ratures par T, nous aurons t:=T-^r , et par consequent la for- 

 mule deviendra 



r=s{T-^r—ihyT^) , 

 en comptant loujours les dilatations du minimum de temperature ; 

 mais si Ton veut compter les dilatations aussl du point lepondant 

 a la temperature T au-dessus de ce minimum , et qu'on appelle 

 p ces dilatations, on devra substituer a r dans la formule I'ex- 

 pression g{T — 2.hyT)-^p- Partant la formule i-elative a p et t 

 deviendra 



g(^ T-2h\T)^P=g{ T^T -2hyT:rr) , 



d'oii Ton dc'duit 



p=g\,-2h(yT^r-yT)\. 



En suppos ant done trois observations de dilatation fJ, p", p'" 

 relatives a trois temperatures r', t", t'", comptees d'un point qucl- 

 conque du thermometre , par exemple de zero , il faudra combi- 

 ner trois equations de celte forme pour determiner les trois in- 

 connues T , g et h , c'est-a-dire la situation du minimum de 

 temperature , et les deux coefliciens de la formule generale. 



Ce calcul serait assez long et complique ; mais ])uisqu'il ne 

 s'agit ici que de verifier les circonstances de I'cgalite de distance 

 du minimum de temperature au-dessous de la temperature d'ebul- 

 lition de chacpe liquide , et I'identite du coefficient h , il nous 

 suffira de supposer que I'une de ces circonstances ait lieu , par 

 exemple la premiere, ce qui nous donnera la valeur de T pour 

 cliaque liquide (puisque cette valeui' s'obtiendra en souslrayant 



